Зависимость плотности потока излучения. Плотность потока электромагнитного излучения. Темы кодификатора ЕГЭ: свойства электромагнитных волн, различные виды электромагнитных излучений и их применение

Излученные электромагнитные волны несут с собой энергию. Излученные электромагнитные волны несут с собой энергию. Энергетические характеристики излучения играют важную роль, так как определяют воздействия источников излучения на его приемники. Энергетические характеристики излучения играют важную роль, так как определяют воздействия источников излучения на его приемники. Одной из главных характеристик излучения является плотность потока электромагнитного излучения. Одной из главных характеристик излучения является плотность потока электромагнитного излучения.

Рассмотрим поверхность площадью S, через которую эл/м волны переносят энергию. Лучи указывают распространение эл/м волн. Лучи указывают распространение эл/м волн. Они перпендикулярны поверхностям, во всех точках которых колебания происходят в одинаковых фазах, эти поверхности называются волновыми. Они перпендикулярны поверхностям, во всех точках которых колебания происходят в одинаковых фазах, эти поверхности называются волновыми.

Плотностью потока эл/м излучения I называется отношение эл/м энергии, проходящей за время через перпендикулярную лучам поверхность площадью S, к произведению площади S на время. I = Плотностью потока эл/м излучения I называется отношение эл/м энергии, проходящей за время через перпендикулярную лучам поверхность площадью S, к произведению площади S на время. I =

Фактически – это мощность эл/м излучения, то есть энергия в единицу времени, проходящего через единицу площади поверхности. Фактически – это мощность эл/м излучения, то есть энергия в единицу времени, проходящего через единицу площади поверхности. В системе СИ плотность потока выражают ВТ/м 2. В системе СИ плотность потока выражают ВТ/м 2. Иногда эту величину называют – интенсивность волны. Иногда эту величину называют – интенсивность волны.

W = ω c t S W = ω c t S I= = ω · c I= = ω · c Плотность потока излучения равна произведению плотности эл/м энергии на скорость ее распространения. Плотность потока излучения равна произведению плотности эл/м энергии на скорость ее распространения. V = S c t V = S c t

Зависимость плотности потока излучения от расстояния до источника Энергия, которую несут с собой эл/м волны, с течением времени распределяется по все большей и большей поверхности (сфере). Энергия, которую несут с собой эл/м волны, с течением времени распределяется по все большей и большей поверхности (сфере). Поэтому плотность потока излучения уменьшается по мере удаления от источника. Поэтому плотность потока излучения уменьшается по мере удаления от источника.

I = = Площадь поверхности сферы Площадь поверхности сферы Плотность потока излучения от точечного источника убывает обратно пропорционально квадрату расстояния до источника. Плотность потока излучения от точечного источника убывает обратно пропорционально квадрату расстояния до источника.

Зависимость плотности потока излучения от частоты Излучение эл/м волн происходит при ускоренном движении заряженных частиц. Излучение эл/м волн происходит при ускоренном движении заряженных частиц. Е ~ а ~ ω 2 Е ~ а ~ ω 2 В ~ a ~ ω 2 I ~ ω 4 В ~ a ~ ω 2 I ~ ω 4 I ~ ω ~ (E 2 + B 2) I ~ ω ~ (E 2 + B 2) Плотность потока излучения пропорциональна четвертой степени частоты. Плотность потока излучения пропорциональна четвертой степени частоты.

«Теория излучения» - Излучение абсолютно черного тела. Таким образом, Соответственно и. 1.6. Теория Планка. Спектральная испускательная способность абсолютно черного тела. Х. 1.5. Формула Рэлея-Джинса. 3) Также из формулы Планка можно получить закон Стефана-Больцмана: Рисунок 1.2. 1.1. Люминесценция и тепловое излучение.

«Шкала электромагнитных излучений» - Различия: Общие свойства: Что является источником электромагнитных волн? Что называется электромагнитной волной? В чем отличие механических волн от электромагнитных? К какому из двух типов волн относится? Шкала электромагнитных излучений. Существует ли явление поляризации для звуковых волн в воздухе?

«Виды излучений» - Гамма-квантами являются фотоны высокой энергии. Виды излучений. Дозы облучения. Акт распада. Первое знакомство. Сегодня мы знаем о трех видах излучений: альфа, бета и гамма. Количество такой переданной организму энергии называется дозой. Бета-излечение. Альфа-излучение. Гамма-излучение.

«Размещение и плотность населения» - Средняя плотность населения по регионам. Тема: Размещение и плотность населения. Наибольшая плотность населения наблюдается в природных зонах …., …. Размещение и плотность населения: взгляд из космоса. Карта плотности населения Австрии. Природные. Расчет плотности населения мира с помощью таблицы. Размещение и плотность населения мира.

Задачи: В 8 классе мы кратко ознакомились с источниками света. Возбуждённый атом. План. Шкала электромагнитных излучений. Нобелевская премия 1901 г. Инфракрасное излучение. Длина волны 10-8 см. Цель. Энергия. Энергия химической реакции. Теперь должны познакомиться с излучением света телами. Вильгельм Конрад Рентген.

«Излучение и спектры» - Хемилюминесценция. Фотолюминесценция. Излучение атома водорода. В природе мы можем наблюдать спектр, когда на небе появляется Радуга. Полосатый спектр состоит из отдельных полос, разделённых темными промежутками. Спектры, Тепловое излучение. Например лампа дневного света. Вернуться к схеме. Тепловыми источниками являются: Солнце, пламя огня, или лампа накаливания.

Билет

1) Линиями обозначены направления распространения электромагнитных волн. Линии, перпендикулярные поверхности, во всех точках которых колебания происходят в одинаковых фазах, называются лучами. А эти поверхности называются волновыми поверхностями.

Плотность потока электромагнитного излучения – это отношение электромагнитной энергии ∆W, проходящей через перпендикулярную лучам поверхность площадью S, за время ∆t, к произведению S на ∆t.
I = ∆W/(S*∆t)
Единицей измерения плотности магнитного потока в систему СИ являются ватты на квадратный метр (Вт/м^2) . Выразим плотность потока через скорость его распространения и плотность электромагнитной энергии.
Возьмем поверхность S, перпендикулярную лучам. Построим на ней цилиндр с основанием c*∆t.
Здесь c – скорость распространения электромагнитной волны. Объем цилиндра вычисляется по формуле:
∆V = S*c*∆t.
Энергия электромагнитного поля сосредоточенного внутри цилиндра будет вычисляться по следующей формуле:
∆W = ∆V*ω.
Здесь ω - плотность электромагнитной энергии. Эта энергия за время ∆t пройдет через правое основание цилиндра. Получаем следующую формулу:
I = (ω*c*S*∆t)/(S*∆t) = ω*c.
Энергия по мере удаления от источника будет уменьшаться. Будет верна следующая закономерность, зависимости плотности тока от расстояния до источника. Плотность потока излучения направленного от точечного источника будет убывать обратно пропорционально квадрату расстояния до источника.
I = ∆W/(S*∆t) = (∆W/(4*pi∆t))*(1/R^2).
Электромагнитные волны излучаются при ускоренном движении заряженных частиц. При этом напряженность электрического поля и вектор магнитной индукции электромагнитной волны будут прямо пропорциональны. ускорению частиц.
Если рассматривать гармонические колебания, то ускорение будет прямо пропорционально квадрату циклической частоты. Полная плотность энергии электромагнитного поля будет равняться сумме плотности энергии электрического поля и энергии магнитного поля.
Согласно формуле I = ω*c, плотность потока пропорциональна полной плотности энергии электромагнитного поля.

Зависимость плотности потока излучения от расстояния до точечного источника. Энергия, которую переносят электромагнитные волны, с течением времени распределяется по все большей и большей поверхности. Поэтому энергия, передаваемая через поверхность единичной площадки за единицу времени, т. е. плотность потока излучения, уменьшается по мере удаления от источника.
Поместим точечный источник в центр сферы радиусом R. Площадь поверхности сферы S = 4 R 2 . Если считать, что источник по всем направлениям за время t излучает суммарную энергию W, то

Плотность потока излучения от точечного источника убывает обратно пропорционально квадрату расстояния до источника.

Зависимость плотности потока излучения от частоты . Излучение электромагнитных волн происходит при ускоренном движении заряженных частиц (см. § 48). Напряженность электрического поля и магнитная индукция электромагнитной волны пропорциональны ускорению излучающих частиц. Ускорение при гармонических колебаниях пропорционально квадрату частоты. Поэтому напряженность электрического поля и магнитная индукция также пропорциональны квадрату частоты:

2) Дифракционная решётка - оптический прибор, предназначенный для анализа спектрального состава оптического излучения. Дифракционная решётка состоит из тысяч узких и близко расположенных щелей. Из-за интерференции интенсивность света прошедшего через дифракционную решётку различна в различных направлениях. Имеются выделенные направления в которых световые волны от различных щелей решётки складываются в фазе, многократно усиливая друг друга. При освещении решётки монохроматическим светом на её выходе наблюдаются узкие лучи с большой интенсивностью. Так как направления на интерференционные максимумы зависят от длины волны, белый свет, прошедший через дифракционную решётку, будет расщепляться на множество лучей разного цвета. Таким образом мы можем исследовать спектральный состав света. Выражение для интерференционных максимумов одинаково для пары щелей и дифракционной решётки, но в последнем случае максимум оказывается намного более острым и интенсивным, обеспечивая высокое разрешение в спектроскопических исследованиях.

ПРИМЕР: Один из простейших и распространённых в быту примеров отражательных дифракционных решёток - компакт-диск. На поверхности компакт-диска - дорожка в виде спирали с шагом 1,6 мкм между витками. Примерно треть ширины (0,5 мкм) этой дорожки занята углублением (это записанные данные), рассеивающим падающий на него свет, примерно две трети (1,1 мкм) - нетронутая подложка, отражающая свет.

3) Термоядерные реакции − реакции слияния (синтеза) лёгких ядер, протекающие при высоких температурах. Эти реакции обычно идут с выделением энергии, поскольку в образовавшемся в результате слияния более тяжёлом ядре нуклоны связаны сильнее, т.е. имеют, в среднем, бoльшую энергию связи, чем в исходных сливающихся ядрах. Избыточная суммарная энергия связи нуклонов при этом освобождается в виде кинетической энергии продуктов реакции. Название “термоядерные реакции” отражает тот факт, что эти реакции идут при высоких температурах (> 10 7 –10 8 К), поскольку для слияния лёгкие ядра должны сблизиться до расстояний, равных радиусу действия ядерных сил притяжения, т.е. до расстояний ≈10 -13 см. А вне зоны действия этих сил положительно заряженные ядра испытывают кулоновское отталкивание. Преодолеть это отталкивание могут лишь ядра, летящие навстречу друг другу с большими скоростями, т.е. входящие в состав сильно нагретых сред, либо специально ускоренные.

Реакция слияния ядер начинается тогда, когда сталкивающиеся ядра находятся в области их взаимного ядерного притяжения. Чтобы так сблизиться, сталкивающиеся ядра должны преодолеть их взаимное дальнодействующее электростатическое отталкивание, т.е. кулоновский барьер.

Кулоновский барьер- Атомные ядра имеют положительный электрический заряд. На больших расстояниях их заряды могут быть экранированы электронами. Однако для того, чтобы произошло слияние ядер, они должны сблизиться на расстояние, на котором действует сильное взаимодействие. Это расстояние - порядка размера самих ядер и во много раз меньше размера атома. На таких расстояниях электронные оболочки атомов (даже если бы они сохранились) уже не могут экранировать заряды ядер, поэтому они испытывают сильное электростатическое отталкивание. Сила этого отталкивания, в соответствии с законом Кулона, обратно пропорциональна квадрату расстояния между зарядами. На расстояниях порядка размера ядер величина сильного взаимодействия, которое стремится их связать, начинает быстро возрастать и становится больше величины кулоновского отталкивания.

Излученные электромагнитные волны несут с собой энергию. Энергетические характеристики излучения играют важную роль, так как определяют воздействия источников излучения на его приемники.

Слайд 2

Электромагнитные волны

Существование электромагнитных волн было теоретически предсказано великим английским физиком Дж. Максвеллом в 1864 году. Максвелл проанализировал все известные к тому времени законы электродинамики и сделал попытку применить их к изменяющимся во времени электрическому и магнитному полям. Он обратил внимание на ассиметрию взаимосвязи между электрическими и магнитными явлениями. Максвелл ввел в физику понятие вихревого электрического поля и предложил новую трактовку закона электромагнитной индукции, открытой Фарадеем в 1831 г. : Всякое изменение магнитного поля порождает в окружающем пространстве вихревое электрическое поле, силовые линии которого замкнуты.

Слайд 3

Максвелл высказал гипотезу о существовании и обратного процесса:Изменяющееся во времени электрическое поле порождает в окружающем пространстве магнитное поле.

Гипотеза Максвелла. Изменяющееся электрическое поле порождает магнитное поле Закон электромагнитной индукции в трактовке Максвелла Эта гипотеза была лишь теоретическим предположением, не имеющим экспериментального подтверждения, однако на ее основе Максвеллу удалось записать непротиворечивую систему уравнений, описывающих взаимные превращения электрического и магнитного полей, т. е. систему уравнений электромагнитного поля (уравнений Максвелла).

Слайд 4

Из теории Максвелла вытекает ряд важных выводов:

Существуют электромагнитные волны, то есть распространяющееся в пространстве и во времени электромагнитное поле. Электромагнитные волны поперечны – векторы иперпендикулярны друг другу и лежат в плоскости, перпендикулярной направлению распространения волны Синусоидальная (гармоническая) электромагнитная волна. Векторы В, Е, и V взаимно перпендикулярны I.

Слайд 5

Электромагнитные волны распространяются в веществе с конечной скоростью

Здесь ε и μ – диэлектрическая и магнитная проницаемости вещества, ε0 и μ0 – электрическая и магнитная постоянные: ε0 = 8,85419·10–12 Ф/м, μ0 = 1,25664·10–6 Гн/м. Длина волны λ в синусоидальной волне свявзана со скоростью υ распространения волны соотношением λ = υT = υ / f, где f – частота колебаний электромагнитного поля, T = 1 / f. Скорость электромагнитных волн в вакууме (ε = μ = 1): Скорость c распространения электромагнитных волн в вакууме является одной из фундаментальных физических постоянных. Вывод Максвелла о конечной скорости распространения электромагнитных волн находился в противоречии с принятой в то время теорией дальнодействия, в которой скорость распространения электрического и магнитного полей принималась бесконечно большой. Поэтому теорию Максвелла называют теорией близкодействия. II

Слайд 6

III

В электромагнитной волне происходят взаимные превращения электрического и магнитного полей. Эти процессы идут одновременно, и электрическое и магнитное поля выступают как равноправные «партнеры». Поэтому объемные плотности электрической и магнитной энергии равны друг другу: wэ = wм. Отсюда следует, что в электромагнитной волне модули индукции магнитного поля В и напряженности электрического поля Е в каждой точке пространства связаны соотношением

Слайд 7

IV

Электромагнитные волны переносят энергию. При распространении волн возникает поток электромагнитной энергии. Если выделить площадку S, ориентированную перпендикулярно направлению распространения волны, то за малое время Δt через площадку протечет энергия ΔWэм, равная

Слайд 8

Плотностью потока или интенсивностью I называют электромагнитную энергию, переносимую волной за единицу времени через поверхность единичной площади:

Подставляя сюда выражения для wэ, wм и υ, можно получить: Поток энергии в электромагнитной волне можно задавать с помощью вектора I направление которого совпадает с направлением распространения волны, а модуль равен EB / μμ0. Этот вектор называют вектором Пойнтинга. В синусоидальной (гармонической) волне в вакууме среднее значение Iср плотности потока электромагнитной энергии равно где E0 – амплитуда колебаний напряженности электрического поля. Плотность потока энергии в СИ измеряется в ваттах на квадратный метр (Вт/м2).

Слайд 9

V.

Из теории Максвелла следует, что электромагнитные волны должны оказывать давление на поглощающее или отражающее тело. Давление электромагнитного излучения объясняется тем, что под действием электрического поля волны в веществе возникают слабые токи, то есть упорядоченное движение заряженных частиц. На эти токи действует сила Ампера со стороны магнитного поля волны, направленная в толщу вещества. Эта сила и создает результирующее давление. Обычно давление электромагнитного излучения ничтожно мало. Так, например, давление солнечного излучения, приходящего на Землю, на абсолютно поглощающую поверхность составляет примерно 5 мкПа. Первые эксперименты по определению давления излучения на отражающие и поглощающие тела, подтвердившие вывод теории Максвелла, были выполнены П. Н. Лебедевым в 1900 г. Опыты Лебедева имели огромное значение для утверждения электромагнитной теории Максвелла

Слайд 10

Существование давления электромагнитных волн позволяет сделать вывод о том, что электромагнитному полю присущ механический импульс. Импульс электромагнитного поля в единичном объеме выражается соотношением

где wэм – объемная плотность электромагнитной энергии, c – скорость распространения волн в вакууме. Наличие электромагнитного импульса позволяет ввести понятие электромагнитной массы. Для поля в единичном объеме Отсюда следует: Это соотношение между массой и энергией электромагнитного поля в единичном объеме является универсальным законом природы. Согласно специальной теории относительности, оно справедливо для любых тел независимо от их природы и внутреннего строения. Таким образом, электромагнитное поле обладает всеми признаками материальных тел – энергией, конечной скоростью распространения, импульсом, массой. Это говорит о том, что электромагнитное поле является одной из форм существования материи.

Слайд 11

VI.

Первое экспериментальное подтверждение электромагнитной теории Максвелла было дано примерно через 15 лет после создания теории в опытах Г. Герца (1888 г.). Герц не только экспериментально доказал существование электромагнитных волн, но впервые начал изучать их свойства – поглощение и преломление в разных средах, отражение от металлических поверхностей и т. п. Ему удалось измерить на опыте длину волны и скорость распространения электромагнитных волн, которая оказалась равной скорости света. Опыты Герца сыграли решающую роль для доказательства и признания электромагнитной теории Максвелла. Через семь лет после этих опытов электромагнитные волны нашли применение в беспроводной связи (А. С. Попов, 1895 г.).

Слайд 12

VII

Электромагнитные волны могут возбуждаться только ускоренно движущимися зарядами. Цепи постоянного тока, в которых носители заряда движутся с неизменной скоростью, не являются источником электромагнитных волн. В современной радиотехнике излучение электромагнитных волн производится с помощью антенн различных конструкций, в которых возбуждаются быстропеременные токи. Простейшей системой, излучающей электромагнитные волны, является небольшой по размерам электрический диполь, дипольный момент p (t) которого быстро изменяется во времени. Такой элементарный диполь называют диполем Герца. В радиотехнике диполь Герца эквивалентен небольшой антенне, размер которой много меньше длины волны λ Элементарный диполь, совершающий гармонические колебания

Слайд 13

Представление о структуре электромагнитной волны, излучаемой таким диполем.

Излучение элементарного диполя Следует обратить внимание на то, что максимальный поток электромагнитной энергии излучается в плоскости, перпендикулярной оси диполя. Вдоль своей оси диполь не излучает энергии. Герц использовал элементарный диполь в качестве излучающей и приемной антенн при экспериментальном доказательстве существования электромагнитных волн.

Слайд 14

Спасибо за внимание!

Посмотреть все слайды

Src="https://present5.com/presentation/1/173289660_437013824.pdf-img/173289660_437013824.pdf-1.jpg" alt="> Плотность потока электромагнитного излучения и свойства электромагнитных волн "> Плотность потока электромагнитного излучения и свойства электромагнитных волн Излученные электромагнитные волны несут с собой энергию. Энергетические характеристики излучения играют важную роль, так как определяют воздействия источников излучения на его приемники.

Src="https://present5.com/presentation/1/173289660_437013824.pdf-img/173289660_437013824.pdf-2.jpg" alt="> Электромагнитные волны Существование электромагнитных волн "> Электромагнитные волны Существование электромагнитных волн было теоретически предсказано великим английским физиком Дж. Максвеллом в 1864 году. Максвелл проанализировал все известные к тому времени законы электродинамики и сделал попытку применить их к изменяющимся во времени электрическому и магнитному полям. Он обратил внимание на ассиметрию взаимосвязи между электрическими и магнитными явлениями. Максвелл ввел в физику понятие вихревого электрического поля и предложил новую трактовку закона электромагнитной индукции, открытой Фарадеем в 1831 г. : Всякое изменение магнитного поля порождает в окружающем пространстве вихревое электрическое поле, силовые линии которого замкнуты.

Src="https://present5.com/presentation/1/173289660_437013824.pdf-img/173289660_437013824.pdf-3.jpg" alt="> Максвелл высказал гипотезу о существовании и обратного процесса: Изменяющееся"> Максвелл высказал гипотезу о существовании и обратного процесса: Изменяющееся во времени электрическое поле порождает в окружающем пространстве магнитное поле. Гипотеза Максвелла. Изменяющееся Закон электромагнитной индукции электрическое поле порождает в трактовке Максвелла магнитное поле Эта гипотеза была лишь теоретическим предположением, не имеющим экспериментального подтверждения, однако на ее основе Максвеллу удалось записать непротиворечивую систему уравнений, описывающих взаимные превращения электрического и магнитного полей, т. е. систему уравнений электромагнитного поля (уравнений Максвелла).

Src="https://present5.com/presentation/1/173289660_437013824.pdf-img/173289660_437013824.pdf-4.jpg" alt="> I. Из теории Максвелла вытекает ряд важных выводов:"> I. Из теории Максвелла вытекает ряд важных выводов: Существуют электромагнитные волны, то есть распространяющееся в пространстве и во времени электромагнитное поле. Электромагнитные волны поперечны – векторы и перпендикулярны другу и лежат в плоскости, Синусоидальная (гармоническая) перпендикулярной электромагнитная волна. Векторы В, Е, и V взаимно перпендикулярны направлению распространения волны

Src="https://present5.com/presentation/1/173289660_437013824.pdf-img/173289660_437013824.pdf-5.jpg" alt="> II Электромагнитные волны распространяются в веществе "> II Электромагнитные волны распространяются в веществе с конечной скоростью Здесь ε и μ – диэлектрическая и магнитная проницаемости вещества, ε 0 и μ 0 – электрическая и магнитная постоянные: ε 0 = 8, 85419· 10– 12 Ф/м, μ 0 = 1, 25664· 10– 6 Гн/м. Длина волны λ в синусоидальной волне свявзана со скоростью υ распространения волны соотношением λ = υT = υ / f, где f – частота колебаний электромагнитного поля, T = 1 / f. Скорость электромагнитных волн в вакууме (ε = μ = 1): Скорость c распространения электромагнитных волн в вакууме является одной из фундаментальных физических постоянных. Вывод Максвелла о конечной скорости распространения электромагнитных волн находился в противоречии с принятой в то время теорией дальнодействия, в которой скорость распространения электрического и магнитного полей принималась бесконечно большой. Поэтому теорию Максвелла называют теорией близкодействия.

Src="https://present5.com/presentation/1/173289660_437013824.pdf-img/173289660_437013824.pdf-6.jpg" alt="> III В электромагнитной волне происходят взаимные"> III В электромагнитной волне происходят взаимные превращения электрического и магнитного полей. Эти процессы идут одновременно, и электрическое и магнитное поля выступают как равноправные «партнеры» . Поэтому объемные плотности электрической и магнитной энергии равны другу: wэ = wм. Отсюда следует, что в электромагнитной волне модули индукции магнитного поля В и напряженности электрического поля Е в каждой точке пространства связаны соотношением

Src="https://present5.com/presentation/1/173289660_437013824.pdf-img/173289660_437013824.pdf-7.jpg" alt="> IV Электромагнитные "> IV Электромагнитные Если выделить площадку S, ориентированную перпендикулярно направлению распространения волны, то за волны переносят малое время Δt через площадку протечет энергия ΔWэм, равная энергию. ΔWэм = (wэ + wм)υSΔt При распространении волн возникает поток электромагнитной энергии.

Src="https://present5.com/presentation/1/173289660_437013824.pdf-img/173289660_437013824.pdf-8.jpg" alt="> Плотностью потока или интенсивностью I называют электромагнитную энергию,"> Плотностью потока или интенсивностью I называют электромагнитную энергию, переносимую волной за единицу времени через поверхность единичной площади: Подставляя сюда выражения для wэ, wм и υ, можно получить: Поток энергии в электромагнитной волне можно задавать с помощью вектора I направление которого совпадает с направлением распространения волны, а модуль равен EB / μμ 0. Этот вектор называют вектором Пойнтинга. В синусоидальной (гармонической) волне в вакууме среднее значение Iср плотности потока электромагнитной энергии равно где E 0 – амплитуда колебаний напряженности электрического поля. Плотность потока энергии в СИ измеряется в ваттах на квадратный метр (Вт/м 2).

Src="https://present5.com/presentation/1/173289660_437013824.pdf-img/173289660_437013824.pdf-9.jpg" alt="> V. Из теории Максвелла"> V. Из теории Максвелла следует, что электромагнитные волны должны оказывать давление на поглощающее или отражающее тело. Давление электромагнитного излучения объясняется тем, что под действием электрического поля волны в веществе возникают слабые токи, то есть упорядоченное движение заряженных частиц. На эти токи действует сила Ампера со стороны магнитного поля волны, направленная в толщу вещества. Эта сила и создает результирующее давление. Обычно давление электромагнитного излучения ничтожно мало. Так, например, давление солнечного излучения, приходящего на Землю, на абсолютно поглощающую поверхность составляет примерно 5 мк. Па. Первые эксперименты по определению давления излучения на отражающие и поглощающие тела, подтвердившие вывод теории Максвелла, были выполнены П. Н. Лебедевым в 1900 г. Опыты Лебедева имели огромное значение для утверждения электромагнитной теории Максвелла

Src="https://present5.com/presentation/1/173289660_437013824.pdf-img/173289660_437013824.pdf-10.jpg" alt=">Существование давления электромагнитных волн позволяет сделать вывод о том, что электромагнитному полю присущ"> Существование давления электромагнитных волн позволяет сделать вывод о том, что электромагнитному полю присущ механический импульс. Импульс электромагнитного поля в единичном объеме выражается соотношением где wэм – объемная плотность электромагнитной энергии, c – скорость распространения волн в вакууме. Наличие электромагнитного импульса позволяет ввести понятие электромагнитной массы. Для поля в единичном объеме Отсюда следует: Это соотношение между массой и энергией электромагнитного поля в единичном объеме является универсальным законом природы. Согласно специальной теории относительности, оно справедливо для любых тел независимо от их природы и внутреннего строения. Таким образом, электромагнитное поле обладает всеми признаками материальных тел – энергией, конечной скоростью распространения, импульсом, массой. Это говорит о том, что электромагнитное поле является одной из форм существования материи.

Src="https://present5.com/presentation/1/173289660_437013824.pdf-img/173289660_437013824.pdf-11.jpg" alt="> VI. Первое экспериментальное "> VI. Первое экспериментальное подтверждение электромагнитной теории Максвелла было дано примерно через 15 лет после создания теории в опытах Г. Герца (1888 г.). Герц не только экспериментально доказал существование электромагнитных волн, но впервые начал изучать их свойства – поглощение и преломление в разных средах, отражение от металлических поверхностей и т. п. Ему удалось измерить на опыте длину волны и скорость распространения электромагнитных волн, которая оказалась равной скорости света. Опыты Герца сыграли решающую роль для доказательства и признания электромагнитной теории Максвелла. Через семь лет после этих опытов электромагнитные волны нашли применение в беспроводной связи (А. С. Попов, 1895 г.).

Src="https://present5.com/presentation/1/173289660_437013824.pdf-img/173289660_437013824.pdf-12.jpg" alt="> VII Электромагнитные волны могут "> VII Электромагнитные волны могут возбуждаться только ускоренно движущимися зарядами. Цепи постоянного тока, в которых носители заряда движутся с неизменной скоростью, не являются источником электромагнитных волн. В современной радиотехнике излучение электромагнитных волн производится с помощью антенн различных конструкций, в которых возбуждаются быстропеременные токи. Простейшей системой, излучающей электромагнитные волны, является Элементарный диполь, небольшой по размерам электрический совершающий гармонические диполь, дипольный момент p (t) которого колебания быстро изменяется во времени. Такой элементарный диполь называют диполем Герца. В радиотехнике диполь Герца эквивалентен небольшой антенне, размер которой много меньше длины волны λ

Src="https://present5.com/presentation/1/173289660_437013824.pdf-img/173289660_437013824.pdf-13.jpg" alt="> Представление о структуре электромагнитной волны, излучаемой таким диполем. "> Представление о структуре электромагнитной волны, излучаемой таким диполем. Излучение элементарного диполя Следует обратить внимание на то, что максимальный поток электромагнитной энергии излучается в плоскости, перпендикулярной оси диполя. Вдоль своей оси диполь не излучает энергии. Герц использовал элементарный диполь в качестве излучающей и приемной антенн при экспериментальном доказательстве существования электромагнитных волн.

Src="https://present5.com/presentation/1/173289660_437013824.pdf-img/173289660_437013824.pdf-14.jpg" alt="> ">